二极管的知识点介绍
1.空间电荷区
在P型半导体与N型半导体接触边界,由于自由电子的扩散运动和内电场(N指向P)导致的漂移运动,使PN结中间的部位(P区和N区交界面)产生一个很薄的电荷区,它就是空间电荷区(即PN结)。在这个区域内,多数载流子已扩散到对方并复合掉了,或者说消耗殆尽了,因此,空间电荷区又称为耗尽层 。
空间电荷区的宽度取决于半导体的杂质浓度,掺杂浓度愈高,对应的空间电荷区宽度就愈窄。另外,空间电荷区的宽度还受外加电压控制,当外加电压方向增强空间电荷区电场时,空间电荷区展宽,反之,外加电压削弱空间电荷区电场时,空间电荷区变窄。
空间电荷区的宽度决定了PN结的电容效应,空间电荷区宽度越大则呈现的电容也越大,决定了管子的频率应用场合。
2.反向击穿
如果PN结承受的反向电压超过了它的临界值,导致电场强度超过了临界电场强度,那么就会触发碰撞电离,导致雪崩效应或者载流子倍增效应,即在空间电荷区内的载流子数目会迅速增加,即原来很小的反向电流就会急剧增加导致毁坏半导体,这种击穿模式叫做Ⅰ型击穿。
当半导体中的损耗足够大,产生发热和电流不均匀分布,导致某些局部电流超过最大允许电流密度,随之电压迅速下降而电流急剧上升,这种叫做Ⅱ型击穿。通常Ⅱ型击穿之前就会产生Ⅰ型击穿。
二极管所能承受的最大反向电压取决于内部结构与掺杂参数。实际应用中为了提高二极管的反向耐压,在P区和N区之间增加一层低掺杂N区,也就是漂移区,低掺杂N区由于掺杂浓度低而接近于无掺杂的纯半导体材料(本征半导体),称为P-I-N结构。由于掺杂浓度低,低掺杂N区就可以承受较高的电压而不被击穿,而低掺杂N区越厚,二极管能够承受的反向电压就越高。
3.二极管的特性
(1)单向导电性